From e1f23a220085b00d49022c06f848b09304da8983 Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: marcellus Date: Wed, 11 Jun 2025 10:33:27 +0200 Subject: update: Wednesday 3 June, 10:33:27 from IUseArchBTW --- "IAML/Mod\303\250les.md" | 18 ++++++++++++++++++ 1 file changed, 18 insertions(+) create mode 100644 "IAML/Mod\303\250les.md" diff --git "a/IAML/Mod\303\250les.md" "b/IAML/Mod\303\250les.md" new file mode 100644 index 0000000..98e177e --- /dev/null +++ "b/IAML/Mod\303\250les.md" @@ -0,0 +1,18 @@ +# Regression linéaire +-> Trouver les paramètres d'une fonction pour qu'elle colle aux données +# Erreur d'estimation +# Apprentissage supervisé +## Hypothèses +- Il existe une fonction cible, **f** : _observations -> étiquette +- Cependant, cette fonction est inconnue +- On dispose d'un nombre d'observations et d'étiquettes associées +## But +Trouver une fonction $h$ qui approxime $f$ étant donné notre ensemble d'apprentissage +## Différence avec l'apprentissage humain +- On n'utilise aucun connaissance existante à priori +- On dispose d'accès limité au données +- On pose des hypothèses sur la forme de $f$ +# Généralité de l'approche +Ajout de termes de régularisation + +# Arbres de décision -- cgit v1.2.3 From 320aedd827b0070f0699fe8bc0c20a790a267b69 Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: marcellus Date: Wed, 11 Jun 2025 12:44:10 +0200 Subject: update --- ... pour r\303\251soudre Ax = b -- Exercice.ipynb" | 161 +++++++++++++++------ 1 file changed, 114 insertions(+), 47 deletions(-) diff --git "a/PVCM/cama/fr/ma54 Gradient pour r\303\251soudre Ax = b -- Exercice.ipynb" "b/PVCM/cama/fr/ma54 Gradient pour r\303\251soudre Ax = b -- Exercice.ipynb" index 2a7cf27..46ec5a8 100644 --- "a/PVCM/cama/fr/ma54 Gradient pour r\303\251soudre Ax = b -- Exercice.ipynb" +++ "b/PVCM/cama/fr/ma54 Gradient pour r\303\251soudre Ax = b -- Exercice.ipynb" @@ -1,25 +1,4 @@ { - 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\frac{\alpha}{2}} \leq Z \leq U_{1 - \frac{\alpha}{2} }) = 1 - \alpha +$$ +Exemple : la médiane -> t pour lequel $F(t) =0,5 \implies t = F^{-1}(0,5)$ -- cgit v1.2.3 From fbb8126d2dfc0272731553a2ad043e3290c949bf Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: marcellus Date: Thu, 12 Jun 2025 14:11:50 +0200 Subject: update: Thursday 4 June, 14:11:50 from IUseArchBTW --- ICQ/CM1.md | 1 + ICQ/CM2.md | 45 +++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++ ICQ/CM3.md | 15 +++++++++++++++ IQC/CM1.md | 1 - IQC/CM2.md | 45 --------------------------------------------- IQC/CM3.md | 15 --------------- 6 files changed, 61 insertions(+), 61 deletions(-) create mode 100644 ICQ/CM1.md create mode 100644 ICQ/CM2.md create mode 100644 ICQ/CM3.md delete mode 100644 IQC/CM1.md delete mode 100644 IQC/CM2.md delete mode 100644 IQC/CM3.md diff --git a/ICQ/CM1.md b/ICQ/CM1.md new file mode 100644 index 0000000..3567b47 --- /dev/null +++ b/ICQ/CM1.md @@ -0,0 +1 @@ +$10010 \to \ket{10010}$ diff --git a/ICQ/CM2.md b/ICQ/CM2.md new file mode 100644 index 0000000..0e6366a --- /dev/null +++ b/ICQ/CM2.md @@ -0,0 +1,45 @@ +# Produit direct +Aussi appelé produit tensoriel +- Si $\ket{a}$ et $\ket{b} \in \{ \ket{0}, \ket{1} \}$, on peut écrire 4 produits directs différents + - $\ket{0} \otimes \ket{1} = \ket{01}, \ket{1} \otimes \ket{0} = \ket{10}$ + - $\ket{0} \otimes \ket{0} = \ket{00},\ket{1} \otimes \ket{1} = \ket{11}$ +- Ces 4 vecteurs forment une base dans l'_espace produit_ $\ket{a} \otimes \ket{b}$ de dimension $2^2 = 4$ +- Donnent le système composite de sous-systèmes +- Ce mécanisme permet de copier l'espace de Hilbert associé à un qubit +- On peut alors former des espaces de Hilbert associés ) des registres à n qubits (dimension $2^n$) +## Exemple +$$ +\begin{align} +a,b,c,d \in \{ 0,1 \} \\ +\ket{\psi} &= c_{1}\ket{ab} + c_{2}\ket{cd} \\ +\ket{\phi} &= d_{1}\ket{ab} + d_{2}\ket{cd} \\ +\braket{\psi|\phi} &= (c_{1}^*\bra{ab} + c_{2}^*\bra{cd})\cdot(d_{1}\ket{ab} + d_{2}\ket{cd}) \\ +&= c_{1}^*d_{1}\braket{ab|ab} + c_{2}^*d_{2}\braket{cd|cd} + c_{1}^*d_{2}\braket{ab|cd} + c_{2}^*d_{1}\braket{ cd | ab } +\end{align} +$$ +Or, $$ +\braket{ ab | ab } = (\bra{a} \otimes \bra{b} )(\ket{a} \otimes \ket{b} ) = \braket{ a | a } \cdot \braket{ b | b } = \delta_{aa} \cdot \delta_{bb} = 1 +$$ +De même : +$$ +\braket{ ab | cd } = \dots = \delta_{ac} \cdot \delta_{bd} = 0 +$$ +Donc $\braket{ \psi | \phi } = c_{1}^*d_{1} + c_{2}^*d_{2}$ + +## Généralisation +$\braket{ \alpha \beta \gamma | abc } = \delta_{\alpha a} \cdot \delta_{\beta b} \cdot \delta_{\gamma c} \dots$ + +# Produit de Kronecker +$\ket{\psi}\bra{\phi}$ +## Exemple +$\ket{ab}\bra{cd} = (\ket{a} \otimes \ket{b})(\bra{c} \otimes \bra{d}) = \ket{a}\bra{c} \tilde{\otimes} \ket{b}\bra{d}$ +Où $\ketbra{a}{c}$ et $\Ketbra{b}{d}$ sont des opérateur agissant sur 1 qubit + +On peut maintenant reformuler la règle 5 sur les registres à n qubits +**Règle 5** : Les registres à n qubits sont formés à partir du produit direct des vecteurs de base $\{ \ket{0}, \ket{1} \}$ décrivant 1 qubit +On a $\ket{a_{1}} \otimes \ket{a_{2}} \otimes \dots \otimes \ket{a_{n}}$ avec $a_{i} \in \{ 0,1 \}$ + +**R3** : Une mesure est associée à l'action d'un opérateur hermitien A. Le résultat est une valeur propre $\lambda$ de A avec la probabilité $P_{\lambda} = |\braket{ a | \psi }|^2$ où $\ket{a}$ est le vecteur propre de A tel que $A\ket{a} = \lambda \ket{a}$ + +**R4** : Après une mesure avec A, qui a pour résultat $\lambda$, le système est dans l'état propre $\ket{a}$ à une "phase complexe" près + diff --git a/ICQ/CM3.md b/ICQ/CM3.md new file mode 100644 index 0000000..21ce91e --- /dev/null +++ b/ICQ/CM3.md @@ -0,0 +1,15 @@ +# Représentations matricielles +Il existe un isomorphisme entre l'espace de Hilbert associé à un qubit et l'espace des matrices $M_{2}(\mathbb{C})$. +- Par définition : + - $\ket{0} = \begin{pmatrix}1 \\ 0\end{pmatrix}$ + - $\ket{1} = \begin{pmatrix}0 \\ 1\end{pmatrix}$ +On a $\ket{\psi} = c_{1}\ket{0} + c_{2}\ket{1}$ pour tout $\ket{\psi}$ représentant un qubit ($c_i \in \mathbb{C}$) +- De plus $$ +\begin{align} +\bra{\psi} &= c_{1}^*(1 \quad 0) + c_{2}^*(0 \quad 1) \\ +&= (c_{1}^* \quad c_{2}^*) \\ +&= c_{1}^*\bra{0} + c_{2}^*\bra{1} +\end{align} +$$ +- $\ketbra{\psi}{\phi} = \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix} = \begin{pmatrix}c_{1}d_{1}^* & c_{1}d_{2}^* \\ c_{2}d_{1}^* & c_{2}d_{2}^*\end{pmatrix}$ +- $\braket{ \phi | \psi } = (d_{1}^* \quad d_{2}^*) \cdot \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix} = d_{1}^*c_{1} + d_{2}^*c_{2}$ diff --git a/IQC/CM1.md b/IQC/CM1.md deleted file mode 100644 index 3567b47..0000000 --- a/IQC/CM1.md +++ /dev/null @@ -1 +0,0 @@ -$10010 \to \ket{10010}$ diff --git a/IQC/CM2.md b/IQC/CM2.md deleted file mode 100644 index 0e6366a..0000000 --- a/IQC/CM2.md +++ /dev/null @@ -1,45 +0,0 @@ -# Produit direct -Aussi appelé produit tensoriel -- Si $\ket{a}$ et $\ket{b} \in \{ \ket{0}, \ket{1} \}$, on peut écrire 4 produits directs différents - - $\ket{0} \otimes \ket{1} = \ket{01}, \ket{1} \otimes \ket{0} = \ket{10}$ - - $\ket{0} \otimes \ket{0} = \ket{00},\ket{1} \otimes \ket{1} = \ket{11}$ -- Ces 4 vecteurs forment une base dans l'_espace produit_ $\ket{a} \otimes \ket{b}$ de dimension $2^2 = 4$ -- Donnent le système composite de sous-systèmes -- Ce mécanisme permet de copier l'espace de Hilbert associé à un qubit -- On peut alors former des espaces de Hilbert associés ) des registres à n qubits (dimension $2^n$) -## Exemple -$$ -\begin{align} -a,b,c,d \in \{ 0,1 \} \\ -\ket{\psi} &= c_{1}\ket{ab} + c_{2}\ket{cd} \\ -\ket{\phi} &= d_{1}\ket{ab} + d_{2}\ket{cd} \\ -\braket{\psi|\phi} &= (c_{1}^*\bra{ab} + c_{2}^*\bra{cd})\cdot(d_{1}\ket{ab} + d_{2}\ket{cd}) \\ -&= c_{1}^*d_{1}\braket{ab|ab} + c_{2}^*d_{2}\braket{cd|cd} + c_{1}^*d_{2}\braket{ab|cd} + c_{2}^*d_{1}\braket{ cd | ab } -\end{align} -$$ -Or, $$ -\braket{ ab | ab } = (\bra{a} \otimes \bra{b} )(\ket{a} \otimes \ket{b} ) = \braket{ a | a } \cdot \braket{ b | b } = \delta_{aa} \cdot \delta_{bb} = 1 -$$ -De même : -$$ -\braket{ ab | cd } = \dots = \delta_{ac} \cdot \delta_{bd} = 0 -$$ -Donc $\braket{ \psi | \phi } = c_{1}^*d_{1} + c_{2}^*d_{2}$ - -## Généralisation -$\braket{ \alpha \beta \gamma | abc } = \delta_{\alpha a} \cdot \delta_{\beta b} \cdot \delta_{\gamma c} \dots$ - -# Produit de Kronecker -$\ket{\psi}\bra{\phi}$ -## Exemple -$\ket{ab}\bra{cd} = (\ket{a} \otimes \ket{b})(\bra{c} \otimes \bra{d}) = \ket{a}\bra{c} \tilde{\otimes} \ket{b}\bra{d}$ -Où $\ketbra{a}{c}$ et $\Ketbra{b}{d}$ sont des opérateur agissant sur 1 qubit - -On peut maintenant reformuler la règle 5 sur les registres à n qubits -**Règle 5** : Les registres à n qubits sont formés à partir du produit direct des vecteurs de base $\{ \ket{0}, \ket{1} \}$ décrivant 1 qubit -On a $\ket{a_{1}} \otimes \ket{a_{2}} \otimes \dots \otimes \ket{a_{n}}$ avec $a_{i} \in \{ 0,1 \}$ - -**R3** : Une mesure est associée à l'action d'un opérateur hermitien A. Le résultat est une valeur propre $\lambda$ de A avec la probabilité $P_{\lambda} = |\braket{ a | \psi }|^2$ où $\ket{a}$ est le vecteur propre de A tel que $A\ket{a} = \lambda \ket{a}$ - -**R4** : Après une mesure avec A, qui a pour résultat $\lambda$, le système est dans l'état propre $\ket{a}$ à une "phase complexe" près - diff --git a/IQC/CM3.md b/IQC/CM3.md deleted file mode 100644 index 21ce91e..0000000 --- a/IQC/CM3.md +++ /dev/null @@ -1,15 +0,0 @@ -# Représentations matricielles -Il existe un isomorphisme entre l'espace de Hilbert associé à un qubit et l'espace des matrices $M_{2}(\mathbb{C})$. -- Par définition : - - $\ket{0} = \begin{pmatrix}1 \\ 0\end{pmatrix}$ - - $\ket{1} = \begin{pmatrix}0 \\ 1\end{pmatrix}$ -On a $\ket{\psi} = c_{1}\ket{0} + c_{2}\ket{1}$ pour tout $\ket{\psi}$ représentant un qubit ($c_i \in \mathbb{C}$) -- De plus $$ -\begin{align} -\bra{\psi} &= c_{1}^*(1 \quad 0) + c_{2}^*(0 \quad 1) \\ -&= (c_{1}^* \quad c_{2}^*) \\ -&= c_{1}^*\bra{0} + c_{2}^*\bra{1} -\end{align} -$$ -- $\ketbra{\psi}{\phi} = \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix} = \begin{pmatrix}c_{1}d_{1}^* & c_{1}d_{2}^* \\ c_{2}d_{1}^* & c_{2}d_{2}^*\end{pmatrix}$ -- $\braket{ \phi | \psi } = (d_{1}^* \quad d_{2}^*) \cdot \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix} = d_{1}^*c_{1} + d_{2}^*c_{2}$ -- cgit v1.2.3 From 26787cc068743d0e7de7bfd546d189b9b477bb5e Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: marcellus Date: Thu, 12 Jun 2025 15:25:27 +0200 Subject: update: Thursday 4 June, 15:25:27 from IUseArchBTW --- ICQ/CM3.md | 96 +++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++++- 1 file changed, 95 insertions(+), 1 deletion(-) diff --git a/ICQ/CM3.md b/ICQ/CM3.md index 21ce91e..dede530 100644 --- a/ICQ/CM3.md +++ b/ICQ/CM3.md @@ -11,5 +11,99 @@ On a $\ket{\psi} = c_{1}\ket{0} + c_{2}\ket{1}$ pour tout $\ket{\psi}$ représen &= c_{1}^*\bra{0} + c_{2}^*\bra{1} \end{align} $$ -- $\ketbra{\psi}{\phi} = \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix} = \begin{pmatrix}c_{1}d_{1}^* & c_{1}d_{2}^* \\ c_{2}d_{1}^* & c_{2}d_{2}^*\end{pmatrix}$ +- $\ketbra{\psi}{\phi} = \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix} \cdot \begin{pmatrix}d_{1}^* & d_{2}^*\end{pmatrix} = \begin{pmatrix}c_{1}d_{1}^* & c_{1}d_{2}^* \\ c_{2}d_{1}^* & c_{2}d_{2}^*\end{pmatrix}$ - $\braket{ \phi | \psi } = (d_{1}^* \quad d_{2}^*) \cdot \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix} = d_{1}^*c_{1} + d_{2}^*c_{2}$ +# Représentation de Bloch +L'état d'un qubit correspond également à un point sur la sphère unité +Si $\ket{\phi} = \begin{pmatrix}c_{1} \\ c_{2}\end{pmatrix}$ alors on a +$$ +\begin{align} +c_{1} = x_{0} + ix_{1} \\ +c_{2} = x_{2} + ix_{3} +\end{align} +$$ +où $|c_{1}|^2 + |c_{2}|^2 = 1$ +On peut effectuer le changement de variable : +$$ +\begin{align} +x_{0} &= \cos(\frac{\theta}{2})\cdot\cos(\beta) \\ +x_{1} &= \cos(\frac{\theta}{2})\cdot\sin(\beta) \\ +x_{2} &= \sin(\frac{\theta}{2})\cdot\cos(\beta + \phi) \\ +x_{3} &= \sin(\frac{\theta}{2})\cdot\sin(\beta + \phi) +\end{align} +$$ +On obtient alors : +$$ +\ket{\phi} = e^{i\beta} \cdot \begin{pmatrix} +\cos (\frac{\theta}{2}) \\ +e^{i\phi}\cdot \sin(\frac{\theta}{2}) +\end{pmatrix} +$$ +où $\beta$ est une phase (complexe) sans signification physique : $\braket{ \phi | \phi }$ ne dépend pas de $\beta$ + +L'état $\ket{\phi}$ peut donc être associé à un point sur la sphère unité avec les coordonnées $(x,y,z) = (\sin \theta \cdot \cos \phi,\sin \theta \cdot \sin \phi, \cos \theta)$ + +# Matrices de Pauli +On peut représenter un état dans une base différente de $\{ \ket{0}, \ket{1} \}$ +On peut utiliser la base $\{ \ket{u}, \ket{v} \}$ tels que : +$$ +\begin{align} +\ket{u} &= \frac{\ket{0} + \ket{1}}{\sqrt{ 2 } } \\ +\ket{v} &= \frac{\ket{0} - \ket{1} }{\sqrt{ 2 }} +\end{align} +$$ +De manière similaire si +$$ +\begin{align} +M &= 0 \cdot \ketbra{0}{0} + 1 \cdot \ketbra{1}{1} \\ +&= \begin{pmatrix} +0 & 0 \\ +0 & 1 +\end{pmatrix} +\end{align} +$$ +et dans la base $\{ \ket{u}, \ket{v} \}$ ou peut construire +$$ +\begin{align} +\ketbra{u}{u} - \ketbra{v}{v} &= \sigma_{x} \\ +&= X +\end{align} +$$ +Où $X$ est la _1ère matrice de Pauli_ +Les matrices $\sigma_{x}, \sigma_{y}, \sigma_{z}$ forment une base pour les matrices $M(\mathbb{C}_{2\times 2})$ +Elles vérifient la relation de commutation +$$ +\begin{align} +[\sigma_{i},\sigma_{j}] &= \sigma_{i}\sigma_{j} - \sigma_{j}\sigma_{i} \\ +&= 2 i \cdot \sum_{k} \epsilon_{ijk} \cdot \sigma_{k} +\end{align} +$$ +où $\epsilon_{ijk}$ est le symbole de Levi-Civita tq +$$ +\epsilon_{ijk} = \begin{cases} ++1 \qquad \text{si } (ijk) \text{ est une permutation paire de (123) : (1,2,3) ou (2,3,1) ou (3,1,2)} \\ +-1 \qquad \text{si } \dots \text{ impaire : (3,2,1),(1,3,2) ou (2,1,3)} \\ +0 \qquad \text{si i = j ou j = k ou k = i} +\end{cases} +$$ + +#### Exemple : +$$ +\begin{align} +&[\sigma_{x},\sigma_{y}] = 2i\sigma_{z} \\ +&\text{avec } i = x, j = y, k = z +\end{align} +$$ + +Cette relation est à la base de la structure d'algèbre de Lic où les $\sigma_{i}$ sont les générateurs des transformations unitaires + +# Polarisation de la lumière (??) +- Une onde électro-magnétique (EM) se propageant selon une direction $z$ est caractérisée par son champ $\vec{E}$ qui est $\bot$ à $z$ +- Le champ $\vec{E}$ peut s'écrire : +$$ +\vec{E} = E_{0}\cdot e^{i\delta_{0}} (\cos \theta \vec{i} + e^{i\delta}\sin \theta \vec{i}) e^{i\omega t} +$$ +- où $E_{0}$ est l'amplitude au champ $\vec{E}$ +- La partie réelle correspond à un champ "tournant" à une fréquence $\omega$ +- Pour simplifier l'exression de $\vec{E}$, on peut utiliser le vect de Jones $\vec{J} = \begin{pmatrix}\cos \theta \\ e^{i\delta} \sin \theta\end{pmatrix}$ +- La direction de $\vec{E}$ pour une onde EM définit sa **polarisation** \ No newline at end of file -- cgit v1.2.3 From 1f5fb2fbdf3b67fcb34eed5777d8f858349ed13d Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: marcellus Date: Thu, 12 Jun 2025 16:53:15 +0200 Subject: update: Thursday 4 June, 16:53:15 from IUseArchBTW --- ICQ/CM3.md | 47 ++++++++++++++++++++++++++++++++++++++-- Pasted image 20250612153013.png | Bin 0 -> 920624 bytes 2 files changed, 45 insertions(+), 2 deletions(-) create mode 100644 Pasted image 20250612153013.png diff --git a/ICQ/CM3.md b/ICQ/CM3.md index dede530..a742fb2 100644 --- a/ICQ/CM3.md +++ b/ICQ/CM3.md @@ -105,5 +105,48 @@ $$ $$ - où $E_{0}$ est l'amplitude au champ $\vec{E}$ - La partie réelle correspond à un champ "tournant" à une fréquence $\omega$ -- Pour simplifier l'exression de $\vec{E}$, on peut utiliser le vect de Jones $\vec{J} = \begin{pmatrix}\cos \theta \\ e^{i\delta} \sin \theta\end{pmatrix}$ -- La direction de $\vec{E}$ pour une onde EM définit sa **polarisation** \ No newline at end of file +- Pour simplifier l'expression de $\vec{E}$, on peut utiliser le vecteur de Jones $\vec{J} = \begin{pmatrix}\cos \theta \\ e^{i\delta} \sin \theta\end{pmatrix}$ +- La direction de $\vec{E}$ pour une onde EM définit sa **polarisation** (donnée par le vecteur de Jones) +- Par exemple, si $\delta = 0 = \theta$ alors $\vec{J} = \begin{pmatrix}1 \\ 0\end{pmatrix}= \ket{0}$ +- et si $\theta = \frac{\pi}{2}, \, \delta = 0$ alors $\vec{J} = \begin{pmatrix}0 \\ 1\end{pmatrix} = \ket{1}$ +- Si l'onde (ou photon) est dans : + - l'état $\ket{0}$, la polarisation est dans l'état $H$ (parfois noté $\ket{H}$ ou $\ket{h}$) + - l'état $\ket{1}$, la polarisation est dans l'état $V$, (noté $\ket{V}$ ou $\ket{v}$) + +Dans ce type de polarisation rectiligne, $\vec{E}$ rest dans un plan contenant son ax de propagation et il oscille entre $-E_{0}$ et $+E_{0}$ (figure 2 p12) + +D'autres polarisations sont possibles : +Les états propres de $\sigma_{y}$ ($\frac{1}{\sqrt{ 2 }} \begin{pmatrix}1 \\ i\end{pmatrix}, \frac{1}{\sqrt{ 2 }}\begin{pmatrix}1 \\ -i\end{pmatrix}$) forment une base qui permet de décrire la polarisation circulaire d'une onde EM vers la gauche ou la droite +L'intérêt technique est qu'on peut modifier la polarisation d'une onde EM par un système de filtres (ou polarisateurs (voir figure 2)) + +Chaque polarisateur peut être associé à un opérateur hermitien s'exprimant comme une combinaison linéaire de matrices de Pauli +Par exemple, l'opérateur $P = \ketbra{R}{R}$ a les vecteurs propres $\ket{R}$ et $\ket{L}$ de valeurs propres respectives $1$ et $0$. +Dans la base $\{ \ket{R}, \ket{L} \}$ on a $P = \begin{pmatrix}1 & 0 \\ 0 & 0\end{pmatrix}$ +Aussi : $\ketbra{L}{L} = \begin{pmatrix}0&0 \\ 0&1\end{pmatrix}$ dans la base $\{ \ket{R}, \ket{L} \}$ +En pratique, ces opérateurs permettent de mesurer si la polarisation d'une onde EM est selon $\ket{R}$ ou non +En termes de matrice de Pauli, on peut déterminer que : +$$ +P = \ketbra{R}{R} = I_{2} + \sigma_{y} +$$ +# Le spin +-> grandeur purement quantique +Expérience de Stern-Gerlach qui montre qu'un faisceau d'$e^-$ est dévié selon $O_z$ quand soumis à un champ magnétique (fig 3) +Chacune des 2 trajectoires ($\pm z$) est associée à un état de **spin** représenté par $\ket{0}$ et $\ket{1}$. La mesure de l'un ou l'autre de ces "états propres" de l'opérateur de spin $S_{z} = \frac{\hbar}{2} \sigma_{z}$ dont les résultats possibles sont $\pm \frac{\hbar}{2}$ + +Si on mesure le spin dans la direction de $x$, on utilise : $S_{x} = \frac{\hbar}{2} \sigma_{x}$ dont la base propre est $\ket{u} = \frac{\ket{0} + \ket{1}}{\sqrt{ 2 }}, \ket{v} = \frac{\ket{0} - \ket{1}}{\sqrt{ 2 }}$ + +## Mesure du spin dans une direction arbitraire +On utilise la combinaison linéaire $n_{x}S_{x} + n_{y} S_{y} + n_{z}S_{z} = \vec{n}\cdot \vec{S}$ avec $||\vec{n}|| = 1$ et $\vec{S} = S_{x}\vec{i} + S_{y}\vec{j} + S_{z}\vec{z}$ + +Pour la règle de Born, si un $e^-$ est dans l'état $\ket{u}$ et que l'on mesure son spin se lon $O_{z}$, on a $S_{0}\%$ de chances de le trouver dans l'état $\ket{0}$ ou $\ket{1}$ +En multipliant les mesures sur l'état $\ket{u}$ du spin selon $O_{z}$, on obtient la valeur moyenne $\braket{ S_{z} } = \bra{u}S_{z}\ket{u}$ +Par le calcul : +$$ +\begin{align} +\braket{ S_{z} } &= \sum_{i}x_{i}p_{i} \\ +&= \frac{1}{2} \cdot \frac{\hbar}{2} + \frac{1}{2} \cdot \left( -\frac{\hbar}{2} \right) \\ +&= 0 \\ +&= \bra{u} \frac{\hbar}{2}\sigma_{z}\ket{u} +\end{align} +$$ +avec $\bra{u} = \frac{\bra{0} + \bra{1}}{\sqrt{ 2 }}$ et $\ket{u} = \frac{\ket{0} + \ket{1}}{\sqrt{ 2 }}$ diff --git a/Pasted image 20250612153013.png b/Pasted image 20250612153013.png new file mode 100644 index 0000000..4ab487f Binary files /dev/null and b/Pasted image 20250612153013.png differ -- cgit v1.2.3